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      物理吸附呈現的數據結果，是我們在軟件看到的吸脫附等溫線。在文獻或資料中，我們經常會看到不同的曲線類型。本文主要對不同的曲線類型進行梳理，并介紹如何針對自己做的數據曲線進行分類描述。

曲線類型

      1985年，IUPAC建議物理吸附等溫線分為六種類型。經過30年的發展，各種新的特征類型等溫線已經出現，并證明了與其密切相關的特定孔結構。2015年，IUPAC更新了原有的分類，主要對I類、IV類吸附等溫線增加了亞分類。兩版曲線物理吸附等溫線分類如下：

1985版曲線類型

2015版曲線類型

I類等溫線

I 型等溫線在較低的相對壓力下吸附量迅速上升，達到一定相對壓力后吸附出現飽和值，類似于 Langmuir 型吸附等溫線。在P/P₀非常低時吸附量急劇上升，這是因為在狹窄的微孔(分子尺寸的微孔)中，吸附劑-吸附質的相互作用增強，從而導致在極低相對壓力下的微孔填充。但當達到飽和壓力時(P/P₀>0.99)，可能會出現吸附質凝聚，導致曲線上揚。

　　微孔材料表現為I類吸附等溫線。對于在77K的氮氣和87K的氬氣吸附而言，I(a)：是只具有狹窄微孔材料的吸附等溫線，一般孔寬小于1nm。I(b)：微孔的孔徑分布范圍比較寬，可能還具有較窄介孔。這類材料的一般孔寬小于2.5nm。具有相對較小外表面的微孔固體(例如，某些活性炭，沸石分子篩和某些多孔氧化物)具有可逆的I型等溫線。

II 類等溫線

       無孔或大孔材料產生的氣體吸附等溫線呈現可逆的II 類等溫線。其線形反映了不受限制的單層-多層吸附。如果膝形部分的曲線是尖銳的，應該能看到拐點B，它是中間幾乎線性部分的起點—該點通常對應于單層吸附完成并結束；如果這部分曲線是更漸進的彎曲(即缺少鮮明的拐點B)，表明單分子層的覆蓋量和多層吸附的起始量疊加。這是 BET 公式最常說明的對象。由于吸附質于表面存在較強的相互作用，在較低的相對壓力下吸附量迅速上升，曲線上凸。等溫線拐點通常出現于單層吸附附近，隨相對壓力的繼續增加，多層吸附逐步形成，達到飽和蒸汽壓時，吸附層無窮多，吸附還沒有達到飽和，多層吸附的厚度似乎可以無限制地增加。

III 類等溫線

      III型等溫線也屬于無孔或大孔固體材料。等溫線下凹，不存在B點，因此沒有可識別的單分子層形成；吸附材料-吸附氣體之間的相互作用相對薄弱，吸附分子在表面上在最有引力的部位周邊聚集。第一層的吸附熱比吸附質的液化熱小，以致吸附初期吸附質較難于吸附，而隨吸附過程的進行，吸附出現自加速現象，吸附層數也不受限制。BET 公式 C 值小于2 時，可以描述 III 型等溫線對比II型等溫線，在飽和壓力點(即，在P/P₀=1處)的吸附量有限。